丁基阻尼膠泥生產線_蚌埠佳德智能裝備科技有限公司http://bs16.bsjdl.com/sell/index.php?itemid=4728該振動解表征的是一種振幅按指數規律衰減的簡諧振動，稱為衰減振動(見上圖中 的位移-時間曲線所示)。 對于臨界阻尼體系，運動方程的解具有形式 其中A 和B 由初始條件所決定。該振動解表征的是一種按指數規律衰減的非周期運動。 對于過阻尼體系，定義 則運動微分方程的通解可以寫為: 其中A 和B 同樣取決于初始條件，cosh 和 sinh 為雙曲函數。該振動解表征的是一種同樣按指數規律衰減的非周期蠕動。從上面的位移-時間曲線圖中可以看出，過阻尼狀態比臨界阻尼狀態蠕動衰減得更慢。 阻尼、阻尼系數、阻尼比阻尼(英語:damping)是指任何振動系統在振動中，由于外界作用和/或系統本身固有的原因引起的振動幅度逐漸下降的特性，以及此一特性的量化表征。 概述 除簡單的力學振動阻尼外，阻尼的具體形式還包括 電磁阻尼、介質阻尼、結構阻尼，等等。盡管科學界目前已經提出了許多種阻尼的數學模型，但實際系統中阻尼的物理本質仍極難確定。下面僅以力學上的粘性阻尼模型為例，作一簡單的說明。粘性阻尼可表示為以下式子: 其中F表示阻尼力，v 的常數 上述關系類比于電學中定義電阻的 歐姆定律。 在日常生活中阻尼的例子隨處可見，一陣大風過后搖晃的樹會慢慢停下，用手撥一下吉他的弦后聲音會越來越小，等等。阻尼現象是自然界中為普遍的現象之一。 理想的彈簧阻尼器振子系統如右圖所示。http://bs16.bsjdl.com/sell/index.php?itemid=4728分析其受力分別有: x 為振子偏離平衡位置的位移): Fs = ? kx 假設振子不再受到其他外力的作用，于是可利用牛頓第二定律寫出系統的振動方程:其中a 為加速度。 [編輯] 運動微分方程 上面得到的系統振動方程可寫成如下形式，問題歸結為求解位移x 關于時間t 函數的二階常微分方程: 將方程改寫成下面的形式: 然后為求解以上的方程，定義兩個新參量: 之比。ζ = 1時，此時的陰尼系數稱為臨界阻尼系數Cr。 微分方程化為: 根據經驗，假設方程解的形式為 其中參數一般為復數。 解得γ為: [編輯] 系統行為 欠阻尼、臨界阻尼和過阻尼體系的典型位移-時間曲線 系統的行為由上小結定義的兩個參量——固有頻率ωn和阻尼比ζ——所決定。 特別地，上小節后關于γ的二次方程是具有一對互異實數根、一對重實數根還是一對共軛虛數根，決定了系統的定性行為。 臨界阻尼 當ζ = 1時，的解為一對重實根，此時系統的阻尼形式稱為阻尼。現實生活中，許多大樓內房間或衛生間的門上在裝備自動關門的扭轉彈簧的同時，都相應地裝有阻尼鉸鏈，使得門的阻尼接近臨界阻尼，這樣人們關門或門被風吹動時就不會造成太大的聲響。http://bs16.bsjdl.com/sell/index.php?itemid=4727