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 是表征阻尼大小的常數，稱為阻尼系數，國際單位制單位為牛頓?秒/米。 上述關系類比于電學中定義電阻的歐姆定律。 在日常生活中阻尼的例子隨處可見，一陣大風過后搖晃的樹會慢慢停下，用手撥一下吉他的弦后聲音會越來越小，等等。阻尼現象是自然界中為普遍的現象之一。 理想的彈簧阻尼器振子系統如右圖所示。分析其受力分別有: 彈性力(k 為彈簧的勁度系數，x 為振子偏離平衡位置的位移):

F = ? kx s阻尼力(c 為阻尼系數，v 為振子速度): 假設振子不再受到其他外力的作用，于是可利用牛頓第二定律寫出系統的振動方程: 其中a 為加速度。 [編輯] 運動微分方程 上面得到的系統振動方程可寫成如下形式，問題歸結為求解位移 關于時間 xt函數的二階常微分方程: 將方程改寫成下面的形式: 然后為求解以上的方程，定義兩個新參量: 上面定義的第一個參量，ω，稱為系統的(無阻尼狀態下的)固有頻率。 第二n個參量，ζ，稱為阻尼比。根據定義，固有頻率具有角速度的量綱，而阻尼比為無量綱參量。阻尼比也定義為實際的粘性阻尼系數C 與臨界阻尼系數Cr之比。丁基防水膠帶生產線  http://jd203.bsjdl.com/sell/index.php?itemid=12616

 ζ = 1時，此時的陰尼系數稱為臨界阻尼系數Cr。 微分方程化為: 根據經驗，假設方程解的形式為 其中參數一般為復數。 將假設解的形式代入振動微分方程，得到關于γ的特征方程: 解得γ為: 編輯] 系統行為 欠阻尼、臨界阻尼和過阻尼體系的典型位移-時間曲線 系統的行為由上小結定義的兩個參量——固有頻率ω和阻尼比ζ——所決定。n特別地，上小節后關于γ的二次方程是具有一對互異實數根、一對重實數根還虛數根，決定了系統的定性行為。是一對共軛  臨界阻尼 當ζ = 1時，的解為一對重實根，此時系統的阻尼形式稱為臨界阻尼?，F實生活中，許多大樓內房間或衛生間的門上在裝備自動關門的扭轉彈簧的同時，都相應地裝有阻尼鉸鏈，使得門的阻尼接近臨界阻尼，這樣人們關門或門被風吹動時就不會造成太大的聲響。[編輯] 過阻尼 當ζ > 1時，的解為一對互異實根，此時系統的阻尼形式稱為過阻尼。當自動門上安裝的阻尼鉸鏈使門的阻尼達到過阻尼時，自動關門需要更長的時間。 [編輯] 欠阻尼 當0 < ζ < 1時，的解為一對共軛虛根，此時系統的阻尼形式稱為欠阻尼。在欠阻尼的情況下，系統將以圓頻率相對平衡位置作往復振動。 [編輯] 方程的解 對于欠阻尼體系，運動方程的解可寫成: 其中 是有阻尼作用下系統的固有頻率， 和φ 由系統的初始條件(包括振子的初始A位置和初始速度)所決定。該振動解表征的是一種振幅按指數規律衰減的簡諧振動，稱為衰減振動(見上圖中 的位移-時間曲線所示)。 對于臨界阻尼體系，運動方程的解具有形式 

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